v1 · padrão canônico

Lição 96 — Vibrações mecânicas: massa-mola-amortecedor

m x'' + c x' + k x = F(t). Frequência natural, amortecimento, ressonância. Subamortecido, crítico, superamortecido.

Used in: Spécialité Maths (France, Terminale) · Leistungskurs alemão Klasse 12 · University Physics (global)

m\ddot x + c\dot x + kx = F(t) \quad\Longleftrightarrow\quad \ddot x + 2\zeta\omega_0\dot x + \omega_0^2 x = \frac{F(t)}{m}

Choose your door

Rigorous notation, full derivation, hypotheses

Oscillateur complet — quatre régimes

Équation caractéristique et régimes

$\lambda^2 + 2\zeta\omega_0\lambda + \omega_0^2 = 0$ . Discriminant $\Delta = 4\omega_0^2(\zeta^2 - 1)$ .

Theorem· Quatre régimes de l'oscillateur

Non-amorti ( $c = 0$ , $\zeta = 0$ ): $\lambda = \pm i\omega_0$ . $x(t) = A\cos(\omega_0 t) + B\sin(\omega_0 t)$

Sous-amorti ( $0 < \zeta < 1$ ): $\lambda = -\zeta\omega_0 \pm i\omega_d$ , avec $\omega_d = \omega_0\sqrt{1-\zeta^2}$ . $x(t) = e^{-\zeta\omega_0 t}(A\cos\omega_d t + B\sin\omega_d t)$

Amorti critique ( $\zeta = 1$ ): racine double $\lambda = -\omega_0$ . $x(t) = (A + Bt)e^{-\omega_0 t}$

Sur-amorti ( $\zeta > 1$ ): $\lambda_{1,2} = \omega_0(-\zeta \pm \sqrt{\zeta^2-1}) < 0$ . $x(t) = Ae^{\lambda_1 t} + Be^{\lambda_2 t}$

"The most important case is $b^2 - 4km < 0$ , which occurs when the damping is small... In this case the solution oscillates with exponentially decaying amplitude." — Lebl, Notes on Diffy Qs, §2.4

Réponse forcée harmonique

Pour $F(t) = F_0\cos\omega t$ : solution particulière (régime permanent)

$x_p(t) = \frac{F_0/m}{\sqrt{(\omega_0^2-\omega^2)^2 + 4\zeta^2\omega_0^2\omega^2}}\cos(\omega t - \phi)$

où $\tan\phi = 2\zeta\omega_0\omega/(\omega_0^2 - \omega^2)$ .

Diagramme qualitatif des régimes

Réponse libre ( $F = 0$ , $x(0) = x_0 > 0$ , $\dot x(0) = 0$ ) : sous-amorti oscille en décroissant ; critique et sur-amorti convergent monotoniquement.

Exemplos resolvidos

Example— 1· Oscillateur libre sous-amorti avec CI

Problème. $m = 1\,\text{kg}$ , $k = 4\,\text{N/m}$ , $c = 2\,\text{N.s/m}$ . $x(0) = 1\,\text{m}$ , $\dot x(0) = 0$ . Trouvez $x(t)$ .

Stratégie. Calculez $\omega_0$ , $\zeta$ , identifiez le régime, résolvez le PVI.

Résolution.

$\omega_0 = \sqrt{4/1} = 2$ rad/s. $\zeta = 2/(2\sqrt{1 \cdot 4}) = 2/4 = 0{,}5$ . Puisque $\zeta < 1$ : sous-amorti.

$\omega_d = 2\sqrt{1-0{,}25} = 2\sqrt{0{,}75} = \sqrt{3} \approx 1{,}732$ rad/s.

$x(t) = e^{-t}(A\cos\sqrt{3}\,t + B\sin\sqrt{3}\,t)$ .

CI : $x(0) = A = 1$ . $\dot x(0) = -A + \sqrt{3}\,B = 0 \Rightarrow B = 1/\sqrt{3}$ .

$x(t) = e^{-t}\!\left(\cos\sqrt{3}\,t + \frac{1}{\sqrt{3}}\sin\sqrt{3}\,t\right)$

Vérification. L'amplitude décroît avec $e^{-t}$ et oscille avec $\omega_d = \sqrt{3}$ . À $t = 0$ : $x = 1$ . $\dot x(0) = -1 + \sqrt{3}/\sqrt{3} = -1 + 1 = 0$ . Correct.

Source. Lebl, Notes on Diffy Qs, §2.4, Example 2.4.1 — CC-BY-SA.

Example— 2· Amortissement critique

Problème. $m = 1\,\text{kg}$ , $k = 9\,\text{N/m}$ , $c$ choisi de manière critique. $x(0) = 2\,\text{m}$ , $\dot x(0) = -6\,\text{m/s}$ .

Stratégie. $c_c = 2\sqrt{mk} = 6$ . $\zeta = 1$ . $\lambda = -\omega_0 = -3$ .

Résolution.

$x(t) = (A + Bt)e^{-3t}$ .

$x(0) = A = 2$ . $\dot x(0) = B - 3A = -6 \Rightarrow B = -6 + 6 = 0$ .

$x(t) = 2e^{-3t}$

Le système retourne à l'équilibre de manière exponentielle pure, sans oscillation.

Vérification. $\dot x = -6e^{-3t}$ , $\ddot x = 18e^{-3t}$ . $\ddot x + 6\dot x + 9x = 18 - 36 + 18 = 0$ . Correct.

Source. Lebl, Notes on Diffy Qs, §2.4, Example 2.4.2 — CC-BY-SA.

Example— 3· Forçage sinusoïdal et régime permanent

Problème. $\ddot x + 2\dot x + 5x = 10\cos 2t$ . Trouvez la solution complète avec $x(0) = 0$ , $\dot x(0) = 0$ .

Stratégie. $y_h$ avec racines $-1 \pm 2i$ ; $y_p$ avec coefficients à déterminer.

Résolution.

$y_h = e^{-t}(C_1\cos 2t + C_2\sin 2t)$ .

Tentative : $x_p = A\cos 2t + B\sin 2t$ .

$x_p'' = -4A\cos 2t - 4B\sin 2t$ , $x_p' = -2A\sin 2t + 2B\cos 2t$ .

En substituant : $(5A - 4A + 4B)\cos 2t + (5B - 4B - 4A)\sin 2t = 10\cos 2t$ .

$(A + 4B)\cos 2t + (B - 4A)\sin 2t = 10\cos 2t$ .

Système : $A + 4B = 10$ , $B - 4A = 0 \Rightarrow B = 4A$ . Alors $A + 16A = 10 \Rightarrow A = 10/17$ , $B = 40/17$ .

$x = e^{-t}(C_1\cos 2t + C_2\sin 2t) + \frac{10}{17}\cos 2t + \frac{40}{17}\sin 2t$ .

CI $x(0) = 0$ : $C_1 + 10/17 = 0 \Rightarrow C_1 = -10/17$ .

$\dot x(0) = 0$ : $-C_1 + 2C_2 + 80/17 = 0 \Rightarrow C_2 = -50/17$ .

$x(t) = \frac{e^{-t}}{17}(-10\cos 2t - 50\sin 2t) + \frac{10\cos 2t + 40\sin 2t}{17}$

Vérification. Quand $t \to \infty$ : $x \to x_p = (10\cos 2t + 40\sin 2t)/17$ — le régime permanent. Amplitude = $10\sqrt{1+16}/17 = 10\sqrt{17}/17 = 10/\sqrt{17} \approx 2{,}43$ m.

Source. Lebl, Notes on Diffy Qs, §2.6, Example 2.6.1 — CC-BY-SA.

Example— 4· Résonance pure

Problème. $\ddot x + \omega_0^2 x = F_0\cos\omega_0 t$ (sans amortissement, forçage à la fréquence naturelle). Montrez que l'amplitude croît sans limite.

Stratégie. $\omega = \omega_0$ est la fréquence de résonance ; règle de modification.

Résolution.

$x_h = C_1\cos\omega_0 t + C_2\sin\omega_0 t$ .

Puisque $\cos\omega_0 t$ est dans $x_h$ , la tentative $x_p = t(A\cos\omega_0 t + B\sin\omega_0 t)$ .

$x_p'' = \omega_0^2 x_p \cdot (-) + (-2\omega_0 A\sin\omega_0 t + 2\omega_0 B\cos\omega_0 t)$ .

En substituant dans $\ddot x + \omega_0^2 x = F_0\cos\omega_0 t$ :

$-2\omega_0 A\sin\omega_0 t + 2\omega_0 B\cos\omega_0 t = F_0\cos\omega_0 t$ .

Donc $A = 0$ , $B = F_0/(2\omega_0)$ .

$x_p(t) = \frac{F_0}{2\omega_0} t\sin(\omega_0 t)$

L'amplitude $\frac{F_0}{2\omega_0} t$ croît linéairement — résonance pure.

Vérification. $x_p = t\sin(\omega_0 t) \cdot F_0/(2\omega_0)$ . En dérivant et substituant, on confirme l'équation.

Source. Lebl, Notes on Diffy Qs, §2.6, Example 2.6.2 — CC-BY-SA.

Example— 5· Sur-amorti : temps d'assentissement

Problème. $m = 2\,\text{kg}$ , $k = 8\,\text{N/m}$ , $c = 12\,\text{N.s/m}$ . $x(0) = 0{,}1\,\text{m}$ , $\dot x(0) = 0$ . Calculez $\zeta$ , la solution $x(t)$ et le temps pour $|x| < 0{,}01\,\text{m}$ .

Stratégie. $\omega_0 = 2$ , $\zeta = 12/(2\sqrt{16}) = 12/8 = 1{,}5$ : sur-amorti.

Résolution.

$\lambda_{1,2} = 2(-1{,}5 \pm \sqrt{2{,}25-1}) = 2(-1{,}5 \pm \sqrt{1{,}25}) = -3 \pm \sqrt{5}$ .

$\lambda_1 \approx -3 + 2{,}236 = -0{,}764$ ; $\lambda_2 \approx -5{,}236$ .

$x(t) = Ae^{-0{,}764t} + Be^{-5{,}236t}$ .

CI : $A + B = 0{,}1$ ; $-0{,}764A - 5{,}236B = 0$ .

En résolvant : $B = -0{,}764A/5{,}236$ . Alors $A(1 + 0{,}764/5{,}236) = 0{,}1 \Rightarrow A \approx 0{,}0838$ , $B \approx 0{,}0162$ .

Pour $|x| < 0{,}01$ : dominé par $Ae^{-0{,}764t} < 0{,}01 \Rightarrow t > \ln(A/0{,}01)/0{,}764 \approx \ln(8{,}38)/0{,}764 \approx 2{,}75$ s.

Vérification. $x(0) = A + B \approx 0{,}1$ . $\dot x(0) = -0{,}764A - 5{,}236B \approx -0{,}064 + 0{,}085 \approx 0$ . Correct.

Source. Lebl, Notes on Diffy Qs, §2.4, Exercise 2.4.4 — CC-BY-SA.

Exercise list

24 exercises · 6 with worked solution (25%)

Application 12Understanding 2Modeling 5Challenge 3Proof 2

Ex. 96.1Application
Ressort sans amortissement : $m = 1\,\text{kg}$ , $k = 4\,\text{N/m}$ . Calculez $\omega_0$ , la période et écrivez la solution générale.
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Ex. 96.2Application
$m = 1\,\text{kg}$ , $k = 16\,\text{N/m}$ . Classifiez le régime pour : (a) $c = 2$ , (b) $c = 8$ , (c) $c = 10$ .
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Ex. 96.3ApplicationAnswer key
$\ddot x + 6\dot x + 9x = 0$ , $x(0) = 1$ , $\dot x(0) = -1$ . Classifiez et résolvez.
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Ex. 96.4Application
$\ddot x + 4\dot x + 8x = 0$ , $x(0) = 3$ , $\dot x(0) = 0$ . Résolvez et calculez $\omega_d$ .
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Ex. 96.5Application
$\ddot x + 6\dot x + 5x = 0$ , $x(0) = 2$ , $\dot x(0) = -4$ . Sur-amorti — résolvez.
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Ex. 96.6Application
$\ddot x + 4x = \cos t$ (sans amortissement). Calculez l'amplitude du régime permanent.
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Ex. 96.7Application
Résolvez $\ddot x + 4x = 2\cos 3t$ .
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Ex. 96.8ApplicationAnswer key
Résonance pure : résolvez $\ddot x + 4x = \cos 2t$ . Que se passe-t-il avec l'amplitude ?
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Ex. 96.9Application
Résolvez $\ddot x + 2\dot x + 5x = 5\cos t$ .
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Ex. 96.10ApplicationAnswer key
Dans un essai de vibration, deux pics consécutifs mesurent $x_1 = 1{,}20$ m et $x_2 = 0{,}89$ m. Calculez le décrément logarithmique et le facteur d'amortissement $\zeta$ .
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Ex. 96.11Modeling
Suspension automobile : $m = 100\,\text{kg}$ , $k = 50000\,\text{N/m}$ , $c = 2000\,\text{N.s/m}$ . Calculez $\omega_0$ , $c_c$ et $\zeta$ . Est-elle sous ou sur-amortie ?
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Ex. 96.12Modeling
$m = 1\,\text{kg}$ , $k = 100\,\text{N/m}$ , $c = 2$ N.s/m. Calculez $\omega_0$ , $\zeta$ , fréquence de pic et facteur d'amplification.
Solve online
Ex. 96.13Modeling
Pendule de longueur $L = 1\,\text{m}$ . Calculez $\omega_0$ et la période $T$ . (Utilisez $g = 9{,}8\,\text{m/s}^2$ .)
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Ex. 96.14Modeling
Isolation de vibration : pour isoler une machine de vibration à 4 Hz (du sol), quelle doit être la fréquence naturelle maximale du support ?
Solve online
Ex. 96.15Modeling
Circuit RLC en série : $L = 0{,}01\,\text{H}$ , $C = 100\,\mu\text{F}$ , $R = 10\,\Omega$ . Calculez $\omega_0$ et $Q$ .
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Ex. 96.16Understanding
Comment se compare la fréquence amortie $\omega_d$ avec la fréquence naturelle $\omega_0$ en régime sous-amorti ?
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Ex. 96.17Understanding
En conception de contrôle, quand préfère-t-on l'amortissement critique versus le sous-amorti ?
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Ex. 96.18Application
Deux ressorts avec $k_1 = 200\,\text{N/m}$ et $k_2 = 300\,\text{N/m}$ connectés en série avec masse $m = 5\,\text{kg}$ . Calculez $k_{\text{eq}}$ et $\omega_0$ .
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Ex. 96.19Application
Pour l'oscillateur amorti avec $F = F_0\cos\omega t$ , écrivez la formule de l'amplitude et phase du régime permanent.
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Ex. 96.20ChallengeAnswer key
Comparez la réponse en $\omega = \omega_0$ pour (a) $\zeta = 0$ et (b) $\zeta = 0{,}05$ . Quelle est l'amplitude maximale dans chaque cas ?
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Ex. 96.21ChallengeAnswer key
Battement : $\ddot x + 4x = \cos 2{,}1t$ , $x(0) = 0$ , $\dot x(0) = 0$ . Calculez la fréquence de battement et esquissez qualitativement la solution.
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Ex. 96.22Challenge
Appliquez la variation de paramètres à l'oscillateur sous-amorti $\ddot x + 2\dot x + 5x = e^{-t}\sin t$ .
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Ex. 96.23ProofAnswer key
Démontrez que l'énergie totale $E = \frac{1}{2}m\dot x^2 + \frac{1}{2}kx^2$ de l'oscillateur amorti ( $c > 0$ ) est strictement décroissante.
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Ex. 96.24Proof
Utilisez le théorème d'Abel pour montrer que le Wronskien de $y_1 = e^{-\zeta\omega_0 t}\cos\omega_d t$ et $y_2 = e^{-\zeta\omega_0 t}\sin\omega_d t$ est toujours non-nul ( $0 < \zeta < 1$ ).
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Fontes

Notes on Diffy Qs — Jiří Lebl · v6.6 · §2.4–2.6 · EN · CC-BY-SA. Fonte primária.
University Physics Volume 1 — OpenStax · §15.4–15.6 · EN · CC-BY.
Elementary Differential Equations — William F. Trench · §6.1–6.2 · EN · aberto.