v1 · padrão canônico

Lição 96 — Vibrações mecânicas: massa-mola-amortecedor

m x'' + c x' + k x = F(t). Frequência natural, amortecimento, ressonância. Subamortecido, crítico, superamortecido.

Used in: Spécialité Maths (France, Terminale) · Leistungskurs alemão Klasse 12 · University Physics (global)

m\ddot x + c\dot x + kx = F(t) \quad\Longleftrightarrow\quad \ddot x + 2\zeta\omega_0\dot x + \omega_0^2 x = \frac{F(t)}{m}

Oscilador massa-mola-amortecedor. Frequência natural $\omega_0 = \sqrt{k/m}$ [rad/s]; fator de amortecimento $\zeta = c/(2\sqrt{mk})$ . Quatro regimes: não-amortecido ( $\zeta=0$ ), subamortecido ( $\zeta<1$ ), criticamente amortecido ( $\zeta=1$ ), superamortecido ( $\zeta>1$ ).

Choose your door

Rigorous notation, full derivation, hypotheses

Oscilador completo — quatro regimes

Equação de movimento

Equacao caracteristica e regimes

$\lambda^2 + 2\zeta\omega_0\lambda + \omega_0^2 = 0$ . Discriminante $\Delta = 4\omega_0^2(\zeta^2 - 1)$ .

Theorem· Quatro regimes do oscilador

Não-amortecido ( $c = 0$ , $\zeta = 0$ ): $\lambda = \pm i\omega_0$ . $x(t) = A\cos(\omega_0 t) + B\sin(\omega_0 t)$

Subamortecido ( $0 < \zeta < 1$ ): $\lambda = -\zeta\omega_0 \pm i\omega_d$ , com $\omega_d = \omega_0\sqrt{1-\zeta^2}$ . $x(t) = e^{-\zeta\omega_0 t}(A\cos\omega_d t + B\sin\omega_d t)$

Criticamente amortecido ( $\zeta = 1$ ): raiz dupla $\lambda = -\omega_0$ . $x(t) = (A + Bt)e^{-\omega_0 t}$

Superamortecido ( $\zeta > 1$ ): $\lambda_{1,2} = \omega_0(-\zeta \pm \sqrt{\zeta^2-1}) < 0$ . $x(t) = Ae^{\lambda_1 t} + Be^{\lambda_2 t}$

"The most important case is $b^2 - 4km < 0$ , which occurs when the damping is small... In this case the solution oscillates with exponentially decaying amplitude." — Lebl, Notes on Diffy Qs, §2.4

Resposta forçada harmonica

Para $F(t) = F_0\cos\omega t$ : solução particular (regime permanente)

$x_p(t) = \frac{F_0/m}{\sqrt{(\omega_0^2-\omega^2)^2 + 4\zeta^2\omega_0^2\omega^2}}\cos(\omega t - \phi)$

onde $\tan\phi = 2\zeta\omega_0\omega/(\omega_0^2 - \omega^2)$ .

Ressonancia

Diagrama qualitativo dos regimes

Resposta livre ( $F = 0$ , $x(0) = x_0 > 0$ , $\dot x(0) = 0$ ): subamortecido oscila enquanto decai; crítico e super convergem monotonicamente.

Exemplos resolvidos

Example— 1· Oscilador livre subamortecido com CI

Problema. $m = 1\,\text{kg}$ , $k = 4\,\text{N/m}$ , $c = 2\,\text{N.s/m}$ . $x(0) = 1\,\text{m}$ , $\dot x(0) = 0$ . Encontre $x(t)$ .

Estratégia. Calcule $\omega_0$ , $\zeta$ , identifique o regime, resolva o PVI.

Resolução.

$\omega_0 = \sqrt{4/1} = 2$ rad/s. $\zeta = 2/(2\sqrt{1 \cdot 4}) = 2/4 = 0{,}5$ . Como $\zeta < 1$ : subamortecido.

$\omega_d = 2\sqrt{1-0{,}25} = 2\sqrt{0{,}75} = \sqrt{3} \approx 1{,}732$ rad/s.

$x(t) = e^{-t}(A\cos\sqrt{3}\,t + B\sin\sqrt{3}\,t)$ .

CI: $x(0) = A = 1$ . $\dot x(0) = -A + \sqrt{3}\,B = 0 \Rightarrow B = 1/\sqrt{3}$ .

$x(t) = e^{-t}\!\left(\cos\sqrt{3}\,t + \frac{1}{\sqrt{3}}\sin\sqrt{3}\,t\right)$

Verificação. A amplitude decai com $e^{-t}$ e oscila com $\omega_d = \sqrt{3}$ . Em $t = 0$ : $x = 1$ . $\dot x(0) = -1 + \sqrt{3}/\sqrt{3} = -1 + 1 = 0$ . Correto.

Fonte. Lebl, Notes on Diffy Qs, §2.4, Example 2.4.1 — CC-BY-SA.

Example— 2· Amortecimento critico

Problema. $m = 1\,\text{kg}$ , $k = 9\,\text{N/m}$ , $c$ escolhido criticamente. $x(0) = 2\,\text{m}$ , $\dot x(0) = -6\,\text{m/s}$ .

Estratégia. $c_c = 2\sqrt{mk} = 6$ . $\zeta = 1$ . $\lambda = -\omega_0 = -3$ .

Resolução.

$x(t) = (A + Bt)e^{-3t}$ .

$x(0) = A = 2$ . $\dot x(0) = B - 3A = -6 \Rightarrow B = -6 + 6 = 0$ .

$x(t) = 2e^{-3t}$

O sistema retorna ao equilíbrio exponencialmente puro, sem oscilação.

Verificação. $\dot x = -6e^{-3t}$ , $\ddot x = 18e^{-3t}$ . $\ddot x + 6\dot x + 9x = 18 - 36 + 18 = 0$ . Correto.

Fonte. Lebl, Notes on Diffy Qs, §2.4, Example 2.4.2 — CC-BY-SA.

Example— 3· Forçamento senoidal e regime permanente

Problema. $\ddot x + 2\dot x + 5x = 10\cos 2t$ . Encontre a solução completa com $x(0) = 0$ , $\dot x(0) = 0$ .

Estratégia. $y_h$ com raízes $-1 \pm 2i$ ; $y_p$ com coeficientes a determinar.

Resolução.

$y_h = e^{-t}(C_1\cos 2t + C_2\sin 2t)$ .

Tentativa: $x_p = A\cos 2t + B\sin 2t$ .

$x_p'' = -4A\cos 2t - 4B\sin 2t$ , $x_p' = -2A\sin 2t + 2B\cos 2t$ .

Substituindo: $(5A - 4A + 4B)\cos 2t + (5B - 4B - 4A)\sin 2t = 10\cos 2t$ .

$(A + 4B)\cos 2t + (B - 4A)\sin 2t = 10\cos 2t$ .

Sistema: $A + 4B = 10$ , $B - 4A = 0 \Rightarrow B = 4A$ . Então $A + 16A = 10 \Rightarrow A = 10/17$ , $B = 40/17$ .

$x = e^{-t}(C_1\cos 2t + C_2\sin 2t) + \frac{10}{17}\cos 2t + \frac{40}{17}\sin 2t$ .

CI $x(0) = 0$ : $C_1 + 10/17 = 0 \Rightarrow C_1 = -10/17$ .

$\dot x(0) = 0$ : $-C_1 + 2C_2 + 80/17 = 0 \Rightarrow C_2 = -50/17$ .

$x(t) = \frac{e^{-t}}{17}(-10\cos 2t - 50\sin 2t) + \frac{10\cos 2t + 40\sin 2t}{17}$

Verificação. Em $t \to \infty$ : $x \to x_p = (10\cos 2t + 40\sin 2t)/17$ — o regime permanente. Amplitude = $10\sqrt{1+16}/17 = 10\sqrt{17}/17 = 10/\sqrt{17} \approx 2{,}43$ m.

Fonte. Lebl, Notes on Diffy Qs, §2.6, Example 2.6.1 — CC-BY-SA.

Example— 4· Ressonancia pura

Problema. $\ddot x + \omega_0^2 x = F_0\cos\omega_0 t$ (sem amortecimento, forçamento na frequência natural). Mostre que a amplitude cresce sem limite.

Estratégia. $\omega = \omega_0$ é frequência de ressonância; regra de modificação.

Resolução.

$x_h = C_1\cos\omega_0 t + C_2\sin\omega_0 t$ .

Como $\cos\omega_0 t$ está em $x_h$ , a tentativa $x_p = t(A\cos\omega_0 t + B\sin\omega_0 t)$ .

$x_p'' = \omega_0^2 x_p \cdot (-) + (-2\omega_0 A\sin\omega_0 t + 2\omega_0 B\cos\omega_0 t)$ .

Ao substituir em $\ddot x + \omega_0^2 x = F_0\cos\omega_0 t$ :

$-2\omega_0 A\sin\omega_0 t + 2\omega_0 B\cos\omega_0 t = F_0\cos\omega_0 t$ .

Logo $A = 0$ , $B = F_0/(2\omega_0)$ .

$x_p(t) = \frac{F_0}{2\omega_0} t\sin(\omega_0 t)$

A amplitude $\frac{F_0}{2\omega_0} t$ cresce linearmente — ressonância pura.

Verificação. $x_p = t\sin(\omega_0 t) \cdot F_0/(2\omega_0)$ . Derivando e substituindo confirma a equação.

Fonte. Lebl, Notes on Diffy Qs, §2.6, Example 2.6.2 — CC-BY-SA.

Example— 5· Superamortecido: tempo de assentamento

Problema. $m = 2\,\text{kg}$ , $k = 8\,\text{N/m}$ , $c = 12\,\text{N.s/m}$ . $x(0) = 0{,}1\,\text{m}$ , $\dot x(0) = 0$ . Calcule $\zeta$ , a solução $x(t)$ e o tempo para $|x| < 0{,}01\,\text{m}$ .

Estratégia. $\omega_0 = 2$ , $\zeta = 12/(2\sqrt{16}) = 12/8 = 1{,}5$ : superamortecido.

Resolução.

$\lambda_{1,2} = 2(-1{,}5 \pm \sqrt{2{,}25-1}) = 2(-1{,}5 \pm \sqrt{1{,}25}) = -3 \pm \sqrt{5}$ .

$\lambda_1 \approx -3 + 2{,}236 = -0{,}764$ ; $\lambda_2 \approx -5{,}236$ .

$x(t) = Ae^{-0{,}764t} + Be^{-5{,}236t}$ .

CI: $A + B = 0{,}1$ ; $-0{,}764A - 5{,}236B = 0$ .

Resolvendo: $B = -0{,}764A/5{,}236$ . Então $A(1 + 0{,}764/5{,}236) = 0{,}1 \Rightarrow A \approx 0{,}0838$ , $B \approx 0{,}0162$ .

Para $|x| < 0{,}01$ : dominado por $Ae^{-0{,}764t} < 0{,}01 \Rightarrow t > \ln(A/0{,}01)/0{,}764 \approx \ln(8{,}38)/0{,}764 \approx 2{,}75$ s.

Verificação. $x(0) = A + B \approx 0{,}1$ . $\dot x(0) = -0{,}764A - 5{,}236B \approx -0{,}064 + 0{,}085 \approx 0$ . Correto.

Fonte. Lebl, Notes on Diffy Qs, §2.4, Exercise 2.4.4 — CC-BY-SA.

Exercise list

24 exercises · 6 with worked solution (25%)

Application 12Understanding 2Modeling 5Challenge 3Proof 2

Ex. 96.1Application
Mola sem amortecimento: $m = 1\,\text{kg}$ , $k = 4\,\text{N/m}$ . Calcule $\omega_0$ , período e escreva a solução geral.
Solve online Notes on Diffy Qs · §2.4 · 2.4.1 · p. 113
Show solution
$\omega_0 = \sqrt{k/m} = \sqrt{4} = 2$ rad/s. Período: $T = 2\pi/2 = \pi$ s. Solução: $x(t) = C_1\cos 2t + C_2\sin 2t$ .
Ex. 96.2Application
$m = 1\,\text{kg}$ , $k = 16\,\text{N/m}$ . Classifique o regime para: (a) $c = 2$ , (b) $c = 8$ , (c) $c = 10$ .
Notes on Diffy Qs · §2.4 · 2.4.2 · p. 113
Show solution
$\zeta = c/(2\sqrt{mk})$ . Com $m = 1$ , $k = 16$ : $c_c = 2\sqrt{16} = 8$ . (a) $c = 2$ : $\zeta = 0{,}25$ — subamortecido. (b) $c = 8$ : $\zeta = 1$ — crítico. (c) $c = 10$ : $\zeta = 1{,}25$ — superamortecido.
Show step-by-step (with the why)
1. $\omega_0 = \sqrt{16/1} = 4$ rad/s.
2. Amortecimento crítico: $c_c = 2m\omega_0 = 8$ N.s/m.
3. Calcule $\zeta = c/c_c$ para cada caso.
4. Compare com 1: subamortecido se $< 1$ , crítico se $= 1$ , superamortecido se $> 1$ .
Macete: o amortecimento crítico $c_c = 2\sqrt{mk}$ é o valor que zera o discriminante da equação característica.
Ex. 96.3ApplicationAnswer key
$\ddot x + 6\dot x + 9x = 0$ , $x(0) = 1$ , $\dot x(0) = -1$ . Classifique e resolva.
Solve online Notes on Diffy Qs · §2.4 · 2.4.3 · p. 113
Show solution
$\omega_0 = 3$ , $\zeta = 6/(2 \cdot 3) = 1$ . Criticamente amortecido: $x = (A+Bt)e^{-3t}$ . CI: $A = 1$ , $B - 3 = -1 \Rightarrow B = 2$ . $x = (1+2t)e^{-3t}$ .
Ex. 96.4Application
$\ddot x + 4\dot x + 8x = 0$ , $x(0) = 3$ , $\dot x(0) = 0$ . Resolva e calcule $\omega_d$ .
Solve online Notes on Diffy Qs · §2.4 · 2.4.4 · p. 113
Show solution
$\lambda^2 + 4\lambda + 8 = 0 \Rightarrow \lambda = -2 \pm 2i$ . Subamortecido: $x = e^{-2t}(A\cos 2t + B\sin 2t)$ . CI: $A = 3$ , $-2A + 2B = 0 \Rightarrow B = 3$ . $x = 3e^{-2t}(\cos 2t + \sin 2t)$ .
Ex. 96.5Application
$\ddot x + 6\dot x + 5x = 0$ , $x(0) = 2$ , $\dot x(0) = -4$ . Superamortecido — resolva.
Solve online Notes on Diffy Qs · §2.4 · 2.4.5 · p. 113
Show solution
$\lambda^2 + 6\lambda + 5 = (\lambda+1)(\lambda+5) = 0$ . Superamortecido: $x = Ae^{-t} + Be^{-5t}$ . CI: $A+B = 2$ , $-A-5B = -4 \Rightarrow B = 0{,}5$ , $A = 1{,}5$ . $x = 1{,}5e^{-t} + 0{,}5e^{-5t}$ .
Ex. 96.6Application
$\ddot x + 4x = \cos t$ (sem amortecimento). Calcule a amplitude do regime permanente.
Solve online Notes on Diffy Qs · §2.6 · 2.6.1 · p. 122
Show solution
Amplitude do regime permanente: $|X| = F_0/\sqrt{(k - m\omega^2)^2 + c^2\omega^2}$ . Com $m = 1$ , $k = 4$ , $c = 0$ , $\omega = 1$ , $F_0 = 1$ : $|X| = 1/\sqrt{(4-1)^2} = 1/3$ .
Ex. 96.7Application
Resolva $\ddot x + 4x = 2\cos 3t$ .
Solve online Notes on Diffy Qs · §2.6 · 2.6.2 · p. 122
Show solution
Solução particular: $x_p = A\cos 3t + B\sin 3t$ . Substituindo em $\ddot x + 4x = 2\cos 3t$ : $-9A + 4A = 2 \Rightarrow A = -2/5$ , $B = 0$ . $x = C_1\cos 2t + C_2\sin 2t - \tfrac{2}{5}\cos 3t$ .
Ex. 96.8ApplicationAnswer key
Ressonância pura: resolva $\ddot x + 4x = \cos 2t$ . O que acontece com a amplitude?
Solve online Notes on Diffy Qs · §2.6 · 2.6.3 · p. 122
Show solution
Ressonância: $\omega = \omega_0 = 2$ . Solução particular: $x_p = t(A\cos 2t + B\sin 2t)$ . Determinando: $B = 1/4$ , $A = 0$ . $x_p = \tfrac{t}{4}\sin 2t$ . Amplitude cresce sem limite.
Show step-by-step (with the why)
1. Forma: $\ddot x + 4x = \cos 2t$ . A frequência $\omega = 2 = \omega_0$ .
2. Ressonância: tentativa $x_p = t(A\cos 2t + B\sin 2t)$ .
3. $x_p'' = -4A t\cos 2t - 4B t\sin 2t - 4A\sin 2t + 4B\cos 2t$ .
4. $x_p'' + 4x_p = -4A\sin 2t + 4B\cos 2t = \cos 2t$ . Logo $A = 0$ , $B = 1/4$ .
5. $x_p = \frac{t}{4}\sin 2t$ . O fator $t$ faz a amplitude crescer linearmente.
Curiosidade: a Ponte Tacoma Narrows colapsou em 1940 por fenômeno análogo: o vento entrou em ressonância com a frequência natural da ponte.
Ex. 96.9Application
Resolva $\ddot x + 2\dot x + 5x = 5\cos t$ .
Solve online Notes on Diffy Qs · §2.6 · 2.6.4 · p. 122
Show solution
$x_h = e^{-t}(C_1\cos 2t + C_2\sin 2t)$ . Particular para $q = 5\cos t$ : $x_p = A\cos t + B\sin t$ . Substituindo: $(4A+2B)\cos t + (4B-2A)\sin t = 5\cos t$ . Resolvendo: $A = 1$ , $B = 1/2$ . $x = e^{-t}(C_1\cos 2t+C_2\sin 2t) + \cos t + \tfrac{1}{2}\sin t$ .
Ex. 96.10ApplicationAnswer key
Em ensaio de vibração, dois picos consecutivos medem $x_1 = 1{,}20$ m e $x_2 = 0{,}89$ m. Calcule o decremento logarítmico e o fator de amortecimento $\zeta$ .
Solve online University Physics Volume 1 · §15.6 · 15.43 · p. 757
Show solution
Decremento logarítmico: mede-se $\delta = \ln(x_n/x_{n+1}) = 2\pi\zeta/\sqrt{1-\zeta^2}$ . Com $\delta = 0{,}3$ : $\zeta = \delta/\sqrt{4\pi^2 + \delta^2} \approx 0{,}3/6{,}28 \approx 0{,}0477$ . Subamortecido leve.
Ex. 96.11Modeling
Suspensão automotiva: $m = 100\,\text{kg}$ , $k = 50000\,\text{N/m}$ , $c = 2000\,\text{N.s/m}$ . Calcule $\omega_0$ , $c_c$ e $\zeta$ . Está sub ou superamortecida?
Solve online University Physics Volume 1 · §15.5 · 15.37 · p. 752
Show solution
$\omega_0 = \sqrt{50000/100} = \sqrt{500} \approx 22{,}4$ rad/s. $c_c = 2\sqrt{100 \times 50000} = 2\sqrt{5 \times 10^6} \approx 4472$ N.s/m. $\zeta = 2000/4472 \approx 0{,}447$ — subamortecido.
Ex. 96.12Modeling
$m = 1\,\text{kg}$ , $k = 100\,\text{N/m}$ , $c = 2$ N.s/m. Calcule $\omega_0$ , $\zeta$ , frequência de pico e fator de amplificação.
Solve online Notes on Diffy Qs · §2.6 · 2.6.6 · p. 123
Show solution
Frequência de ressonância: $\omega_r = \omega_0\sqrt{1-2\zeta^2}$ . Fator de amplificação máximo: $|H|_{\max} = 1/(2\zeta\sqrt{1-\zeta^2})$ . Com $\omega_0 = 10$ rad/s, $\zeta = 0{,}1$ : $\omega_r \approx 10\sqrt{0{,}98} \approx 9{,}9$ rad/s. $|H|_{\max} \approx 1/(0{,}2 \times 0{,}995) \approx 5{,}03$ .
Show step-by-step (with the why)
1. $\omega_0 = \sqrt{k/m}$ . Para $m = 1$ , $k = 100$ : $\omega_0 = 10$ .
2. $\zeta = c/(2\sqrt{mk}) = 2/(2\times 10) = 0{,}1$ .
3. Frequência de pico: $\omega_r = \omega_0\sqrt{1-2\zeta^2} = 10\sqrt{0{,}98} \approx 9{,}9$ rad/s.
4. Fator Q = $1/(2\zeta) = 5$ . Amplificação ≈ 5×.
Curiosidade: um fator de qualidade $Q = 5$ significa que em ressonância a amplitude é 5 vezes a estática. Estruturas com $Q > 50$ são perigosas em sismos.
Ex. 96.13Modeling
Pêndulo de comprimento $L = 1\,\text{m}$ . Calcule $\omega_0$ e o período $T$ . (Use $g = 9{,}8\,\text{m/s}^2$ .)
Solve online University Physics Volume 1 · §15.4 · 15.26 · p. 742
Show solution
Pêndulo simples linearizado: $\ddot\theta + (g/L)\theta = 0$ . $\omega_0 = \sqrt{g/L} = \sqrt{9{,}8/1} \approx 3{,}13$ rad/s. Período: $T = 2\pi/\omega_0 \approx 2{,}01$ s.
Ex. 96.14Modeling
Isolamento de vibração: para isolar uma máquina de vibração a 4 Hz (do piso), qual deve ser a frequência natural máxima do suporte?
Solve online Notes on Diffy Qs · §2.6 · 2.6.7 · p. 123
Show solution
Para isolamento efetivo: operar em $r = \omega/\omega_0 > \sqrt{2}$ . Logo $\omega_0 < \omega_{estrada}/\sqrt{2}$ . Frequência de excitação típica de estrada a 80 km/h com irregularidades espaçadas 5 m: $f = 80000/(3600 \times 5) \approx 4{,}4$ Hz = 27,7 rad/s. Necessário $\omega_0 < 27{,}7/\sqrt{2} \approx 19{,}6$ rad/s, ou seja, $k/m < 384$ N/(kg m).
Ex. 96.15Modeling
Circuito RLC em série: $L = 0{,}01\,\text{H}$ , $C = 100\,\mu\text{F}$ , $R = 10\,\Omega$ . Calcule $\omega_0$ e $Q$ .
Solve online Trench, Elementary Differential Equations · §6.1 · 6.1.4 · p. 286
Show solution
Circuito RLC série: $L\ddot q + R\dot q + q/C = V(t)$ . Analogia: $L \leftrightarrow m$ , $R \leftrightarrow c$ , $1/C \leftrightarrow k$ . Frequência de ressonância: $\omega_0 = 1/\sqrt{LC}$ . Fator de qualidade: $Q = \omega_0 L/R = 1/(R\sqrt{C/L})$ .
Ex. 96.16Understanding
Como se compara a frequência amortecida $\omega_d$ com a natural $\omega_0$ no regime subamortecido?
Select the correct option
omega_d = omega_0 (sem diferença)omega_d < omega_0 (frequência amortecida é menor)omega_d > omega_0 (amortecimento aumenta frequência)omega_d = omega_0 * zeta
Select an option first
Solve online Notes on Diffy Qs · §2.4 · conceito · p. 111
Show solution
$\omega_d = \omega_0\sqrt{1-\zeta^2} < \omega_0$ para qualquer $\zeta > 0$ . O amortecimento sempre reduz a frequência de oscilação. Em $\zeta = 1$ (crítico): $\omega_d = 0$ — sem oscilação.
Ex. 96.17Understanding
Em projeto de controle, quando se prefere amortecimento crítico versus subamortecido?
Select the correct option
Amortecimento crítico é sempre melhorSubamortecido é melhor para resposta rápida; crítico para sem overshootSuperamortecido é sempre mais rápidoNão há diferença prática entre os regimes
Select an option first
Solve online Notes on Diffy Qs · §2.4 · discussão · p. 112
Show solution
Subamortecido: atinge o valor alvo mais rápido (tempo de subida menor) mas ultrapassa (overshoot). Criticamente amortecido: sem overshoot e tempo de assentamento mínimo. Superamortecido: sem overshoot mas mais lento que o crítico.
Ex. 96.18Application
Duas molas com $k_1 = 200\,\text{N/m}$ e $k_2 = 300\,\text{N/m}$ conectadas em série com massa $m = 5\,\text{kg}$ . Calcule $k_{\text{eq}}$ e $\omega_0$ .
Solve online University Physics Volume 1 · §15.1 · 15.5 · p. 719
Show solution
Mola em série: rigidez equivalente $k_{eq} = k_1 k_2/(k_1+k_2) = 200 \times 300/500 = 120$ N/m. Molas em paralelo: $k_{eq} = k_1 + k_2 = 500$ N/m. $\omega_0$ muda conforme a configuração.
Ex. 96.19Application
Para o oscilador amortecido com $F = F_0\cos\omega t$ , escreva a fórmula da amplitude e fase do regime permanente.
Solve online Notes on Diffy Qs · §2.6 · fórmula geral · p. 121
Show solution
Regime permanente (transitório decai): $x_p = A\cos\omega t + B\sin\omega t$ . Amplitude: $R = \sqrt{A^2+B^2} = F_0/\sqrt{(k-m\omega^2)^2 + c^2\omega^2}$ . Fase: $\phi = \arctan(c\omega/(k-m\omega^2))$ .
Ex. 96.20ChallengeAnswer key
Compare a resposta em $\omega = \omega_0$ para (a) $\zeta = 0$ e (b) $\zeta = 0{,}05$ . Qual a amplitude máxima em cada caso?
Solve online Notes on Diffy Qs · §2.6 · 2.6.5 · p. 122
Show solution
Com $F = F_0\cos\omega_0 t$ e $\zeta = 0$ : solução particular via regra de modificação é $x_p = \tfrac{F_0}{2m\omega_0}t\sin\omega_0 t$ . Para $\zeta > 0$ pequeno: amplitude máxima finite $F_0/(2\zeta m\omega_0^2) = F_0/(2\zeta k)$ .
Ex. 96.21ChallengeAnswer key
Batimento: $\ddot x + 4x = \cos 2{,}1t$ , $x(0) = 0$ , $\dot x(0) = 0$ . Calcule a frequência de batimento e esboce qualitativamente a solução.
Solve online Notes on Diffy Qs · §2.6 · batimento · p. 120
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Batimento: soma de dois cosenos com frequências próximas. $\cos\omega_1 t + \cos\omega_2 t = 2\cos\!\left(\frac{\omega_1+\omega_2}{2}t\right)\cos\!\left(\frac{\omega_1-\omega_2}{2}t\right)$ . Frequência de batimento: $\omega_{bat} = |\omega_1 - \omega_2|$ . Para $\omega_1 = 2$ , $\omega_2 = 2{,}1$ : $\omega_{bat} = 0{,}1$ rad/s, período de batimento $= 2\pi/0{,}1 \approx 63$ s.
Ex. 96.22Challenge
Aplique variação de parâmetros ao oscilador subamortecido $\ddot x + 2\dot x + 5x = e^{-t}\sin t$ .
Solve online Trench, Elementary Differential Equations · §6.1 · 6.1.7 · p. 289
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Variação de parâmetros: $y_1 = e^{-t}\cos 2t$ , $y_2 = e^{-t}\sin 2t$ , $W = 2e^{-2t}$ . $x_p = -y_1\int y_2 q/W\,dt + y_2\int y_1 q/W\,dt$ . Para $q = e^{-t}/\sin 2t$ — integral não elementar. Se $q = e^{-t}\sin t$ : utilizável com integração por partes.
Ex. 96.23ProofAnswer key
Demonstre que a energia total $E = \frac{1}{2}m\dot x^2 + \frac{1}{2}kx^2$ do oscilador amortecido ( $c > 0$ ) é estritamente decrescente.
Notes on Diffy Qs · §2.4 · energia · p. 112
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Dada a equação $m\ddot x + c\dot x + kx = 0$ , compute $\dot E$ onde $E = \tfrac{1}{2}m\dot x^2 + \tfrac{1}{2}kx^2$ : $\dot E = m\dot x\ddot x + kx\dot x = \dot x(m\ddot x + kx) = \dot x(-c\dot x) = -c\dot x^2 \leq 0$ . Logo a energia total é não-crescente; igualdade apenas em $\dot x = 0$ .
Ex. 96.24Proof
Use o teorema de Abel para mostrar que o Wronskiano de $y_1 = e^{-\zeta\omega_0 t}\cos\omega_d t$ e $y_2 = e^{-\zeta\omega_0 t}\sin\omega_d t$ é sempre não-nulo ( $0 < \zeta < 1$ ).
Solve online Trench, Elementary Differential Equations · §5.1 · 5.1.8 (Abel) · p. 213
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A equação de modo normal satisfaz $\lambda^2 + 2\zeta\omega_0\lambda + \omega_0^2 = 0$ . Abel: $W' + 2\zeta\omega_0 W = 0 \Rightarrow W = W_0 e^{-2\zeta\omega_0 t}$ . Se $W_0 \neq 0$ , então $W(t) \neq 0$ para todo $t$ — par é linearmente independente e forma base.

Fontes

Notes on Diffy Qs — Jiří Lebl · v6.6 · §2.4–2.6 · EN · CC-BY-SA. Fonte primária.
University Physics Volume 1 — OpenStax · §15.4–15.6 · EN · CC-BY.
Elementary Differential Equations — William F. Trench · §6.1–6.2 · EN · aberto.